Title: Determinaci
1Momento Magnético
Modelos de partícula única, para núcleos con A
impar
Suponiendo un modelo de partícula única, en el
cual el momento angular total I y µ de un núcleo
con A impar son debidos al nucleón impar.
(j momento angular total del nucleón.)
Recordemos que los número cuánticos se suman como
escalares, pero los momentos angulares como
vectores
2 Momento Magnético
Por otra parte
La magnitud de µl es, por ejemplo
Recordemos que se llama momento magnético µ a
la magnitud µ gI
3Momento Magnético
Así, si queremos graficar el momento magnético
intrínseco de un protón, con un vector ,
este vector debe tener el siguente módulo
Medido en magnetones nucleares
Análogamente, para el neutrón
Negativo dirección contraria a la de
4Diagramas vectoriales
Supongamos que l 3, veamos el diagrama vectorial
correspondiente al caso paralelo, I j
ls .
5Diagramas vectoriales
Momento magnético (protón impar)
Momento angular
6Diagramas vectoriales
Momento magnético (N impar)
Momento angular
7Diagramas vectoriales
Los ángulos al y as están dados por
8Límites de Schmidt
La componente neta de los momentos magnéticos que
es paralela a está dada por
El factor g para una sola partícula es
9Límites de Schmidt
Caso antiparalelo
Caso paralelo
Para
Para
10Límites de Schmidt
Protones
Neutrones
11 Diagrama de Schmidt
12 Diagrama de Schmidt
13 Grupos Schmidt
Vemos que los valores medidos caen entre los
límites de Schmidt, pero no sobre ellos. En cada
caso, los nucleidos se disponen en grupos
cercanos a los límites. Así, midiendo µ e I se
puede medir el valor de l, para el nucleón
impar.
Por ejemplo tiene I 7/2 y µ
4,64
Qué estado es más probable para el protón impar?
Del diagrama de Schmidt I l s
l 3
no
Luego, el estado es más probable es
14 Grupos Schmidt
Los dos grupos de Schmidt son aproximadamente
paralelos a los límites. La pendiente es una
unidad por protón impar y cero por neutrón
impar. Los grupos parecen representar µl debido
al movimiento orbital, más o menos el momento
magnético debido al spin. Excepto por 3H y 3He
el µ total nunca excede lo que sería esperado
para un único nucleón impar.